摘要：
入空气时会发生，但当光线从空气进入玻璃则不会。 O 1 × sin α g r = O 2 × sin β {\displaystyle O_{1}\times \sin \alpha _{gr}=O_{2}\times \sin \beta } 例如： O 1 {\displaystyle。...
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入空气时会发生，但当光线从空气进入玻璃则不会。 O 1 × sin α g r = O 2 × sin β {\displaystyle O_{1}\times \sin \alpha _{gr}=O_{2}\times \sin \beta } 例如： O 1 {\displaystyle。
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则转换的方程式是： sin a = cos θ = sin ϕ ⋅ sin δ + cos ϕ ⋅ cos δ ⋅ cos H {\displaystyle \sin \mathrm {a} =\cos \theta =\sin \phi \cdot \sin \delta +\cos。
ze zhuan huan de fang cheng shi shi ： s i n a = c o s θ = s i n ϕ ⋅ s i n δ + c o s ϕ ⋅ c o s δ ⋅ c o s H { \ d i s p l a y s t y l e \ s i n \ m a t h r m { a } = \ c o s \ t h e t a = \ s i n \ p h i \ c d o t \ s i n \ d e l t a + \ c o s 。
cos y − sin x sin y {\displaystyle \cos \left(x+y\right)=\cos x\cos y-\sin x\sin y} cos ( x − y ) = cos x cos y + sin x sin y {\displaystyle。
k π {\displaystyle k\pi } （或180°k，其中 k {\displaystyle k} 为整数）的整个实数集，值域是绝对值大於等于一的实数。它是周期函数，其最小正周期为 2 π {\displaystyle 2\pi } （360°）。 余割是三角函数的余函数（余弦、余切、余割、余矢）之一，所以在。
A}{\sin C}}} 三式相加，得到： x + y + z ≥ r ( sin B sin A + sin A sin B ) + q ( sin C sin A + sin A sin C ) + p ( sin C sin B + sin B sin 。
D = 2 R sin ( β + γ ) {\displaystyle BD=2R\sin(\beta +\gamma )} 。于是，原托勒密等式化为 sin ( α + β ) sin ( β + γ ) = sin α sin γ + sin β sin ( α +。
d\,\sin \theta _{min,1}=\lambda } ，那么都会在上述位置形成干涉相消，形成第一级暗纹。 回想先前的假设为狭缝宽度大於光波波长。注意到狭缝宽度越小，同时保持波长不变，则 sin θ m i n , 1 = λ / d {\displaystyle \sin \theta。
2 sin β sin γ 2 sin ( β + γ ) {\displaystyle A={\frac {a^{2}\sin \beta \sin \gamma }{2\sin(\beta +\gamma )}}} 。 证明 从正弦定理可知： b sin β = a sin 。
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对于大于 2 π {\displaystyle 2\pi } 或小于 − 2 π {\displaystyle -2\pi } 的角度，简单的继续绕单位圆旋转。在这种方式下，正弦变成了周期为2π的周期函数： sin θ = sin ( θ + 2 π k ) {\displaystyle。
{ a 1 [ a 2 sin ( θ 1 ) + a 3 sin ( θ 1 + θ 2 ) + ⋯ + a n − 1 sin ( θ 1 + θ 2 + ⋯ + θ n − 2 ) ] + a 2 [ a 3 sin ( θ 2 ) + a 4 sin ( θ 2 + θ。
d x = ln ( sin x ) {\displaystyle \int \cot x\,dx=\ln(\sin x)} 所以可以用 cot x = ( ln ( sin x ) ) ′ {\displaystyle \cot x=(\ln(\sin x))'\,} 来定义。。
不是中国法定计量单位，角度则是角在中国的法定计量单位。 採用弧度时，通常不会標示单位，例如： sin π = sin 180 ∘ = 0 {\displaystyle \sin \pi =\sin 180^{\circ }=0} 百分度：是角在圆上所切出的圆弧的长度除以圆的周长再乘以400的结果。。
sin）、余弦（cos）、正切（tan）、余切（cot）、正割（sec）、余割（csc）以及不常用的正矢（versin）和其相关函数、外正割（exsec）、外余割（excsc）和歷史上曾存在的弦函数（crd）—都可以在单位圆表示出来。 在直角三角形中，正弦、余弦以及其它三角函数只有当角度大于0且小于。
(上午)，方位角的角度小於180度，时角为正值时 (下午)，方位角应该大於180度，即要取补角的值。(大于180度的角没有补角，读者慎重。) cos ϕ s = sin δ cos Φ − cos h cos δ sin Φ cos θ s {\displaystyle \,\cos。
在直角三角形中，一个锐角的正切定义为它的对边与邻边的比值，也就是： tan θ = a b = sin θ cos θ {\displaystyle \tan \theta ={\frac {\text{a}}{\text{b}}}={\frac {\sin \theta }{\cos \theta }}\,\!} 可以发现其定义和余切函数互为倒数。。
深位势阱问题。与无限深方形阱问题不同的是，在阱外找到粒子的机率大於0。 在经典力学裏，假若，粒子的能量小於阱壁的位势，则粒子只能移动於阱內，无法存在於阱外。截然不同地，在量子力学裏，虽然粒子的能量小於阱壁的位势，在阱外找到粒子的机率大於0。 一维有限深方形阱的阱宽为 L {\displaystyle。
(#｀′)凸
r {\displaystyle r} 。而边长总和大于圆周长，多边形由 n 个全等的三角形组成，总面积大于 T {\displaystyle T} 。又一次我们得到了矛盾，从而假设 C {\displaystyle C} 大于 T {\displaystyle T} 一定也是错的。。
sin 2 t + b 2 cos 2 t ) a 2 sin 2 t + b 2 cos 2 t − a sin t d y d t = [ b 3 sin 2 t − 2 a b 2 sin t ⋅ E ( t , a 2 − b 2 a ) ] ( a 2 sin。
球面上的正弦定理可表示为： sin a sin A = sin b sin B = sin c sin C . {\displaystyle {\frac {\sin a}{\sin A}}={\frac {\sin b}{\sin B}}={\frac {\sin c}{\sin C}}.}。
为中心，切下n刀，使相邻的两刀隔的角度相同；然后按顺时针（或逆时针）的顺序给切出的各块交替染上两种颜色，将圆盘分为两个部分。那么有下列结论： 当n是大于2的偶数（n = {\displaystyle =} 4,6,8,10,12,14,..），或有任一刀通过圆心时：两种颜色的部分面积一样大。 若任意一刀都不通过圆心，那么：。
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