摘要：在热力学裏，描述理想气体宏观物理行为的状態方程称为理想气体状態方程（ideal gas equation of state）。理想气体定律表明，理想气体状態方程为 p V = n R T = N k T {\displaystyle {p}{V}={n}{R}{T}={N}{k}{T}} 亦可写为。...╯ω╰
在热力学裏，描述理想气体宏观物理行为的状態方程称为理想气体状態方程（ideal gas equation of state）。理想气体定律表明，理想气体状態方程为 p V = n R T = N k T {\displaystyle {p}{V}={n}{R}{T}={N}{k}{T}} 亦可写为。
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通过重新定义时间的尺度，可以不失一般性地令参数 D 等于1，因此一些文章中直接将形如 u t − u x x + μ u + ν u 2 + δ u 3 = 0 {\displaystyle u_{t}-u_{xx}+\mu u+\nu u^{2}+\delta u^{3}=0} 称为KPP方程。其他形似KPP方程的，例如 ∂。
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tong guo zhong xin ding yi shi jian de chi du ， ke yi bu shi yi ban xing di ling can shu D deng yu 1 ， yin ci yi xie wen zhang zhong zhi jie jiang xing ru u t − u x x + μ u + ν u 2 + δ u 3 = 0 { \ d i s p l a y s t y l e u _ { t } - u _ { x x } + \ m u u + \ n u u ^ { 2 } + \ d e l t a u ^ { 3 } = 0 } cheng wei K P P fang cheng 。 qi ta xing si K P P fang cheng de ， li ru ∂ 。
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u=Ct+f(C)} ，称为克莱罗方程的一般解。 后者只有一个解，其图象是一般解的图象的包络线。这个奇解通常以参数方程 ( x ( u ′ ) , y ( u ′ ) ) {\displaystyle (x(u'),y(u'))} 表示。 里卡蒂方程 伯努利微分方程 柯西-欧拉方程 全微分方程 线性微分方程。
分式方程是指方程分母中至少含有一个未知数的方程。 整式方程与分式方程统称“有理方程”。 根式方程也称作“无理方程”，是指方程被开方式中至少含有一个未知数，而根指数不含未知数的方程。 有理方程与无理方程统称“代数方程”。 超越方程是指包含超越函数的方程，也叫做“非代数方程”。 函数方程是指其中包含未知函数的方程。 微分方程是指其中包含未知函数导数（或微分）的函数方程。。
伦敦方程把超导体的电流与其裏面及周围的电磁场联系起来，这两条方程是由弗里茨与海因茨·伦敦两兄弟於1935年提出的。它们可被视为超导现象最简单的有效描述，所以几乎所有介绍超导的现代教科书，都会把伦敦方程视为入门必修课。这套方程组最大的成就，就在於它们成功地解释了迈斯纳效应；该效应指的是，当超导体温度低。
(超导相)，相干长度由以下方程给出： ξ = ℏ 2 4 m | α | . {\displaystyle \xi ={\sqrt {\frac {\hbar ^{2}}{4m|\alpha |}}}.} 第二个叫做穿透深度λ。这个概念最初是由伦敦兄弟在他们的伦敦理论中提出的。如果使用金兹堡-朗道模型中的参数来表示，穿透深度可以写作：。
引文使用过时参数coauthors (帮助) Atkins, Peter; De Paula, Julio. Physical Chemistry 8th. W.H. Freeman and Company. 2006-03-10: 212. ISBN 0716787598. 克劳修斯-克拉佩龙方程 范特霍夫因子。
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在物理学和热力学中，状态方程（英语：Equation of state），也称物态方程，表达了热力学系统中若干个态函数参量之间的关系。特別是在热力学中，状态方程是一个热力学方程，描述了给定物理条件环境下物质的状态，例如其温度、压强、体积和内能。状态方程在描述流体、混合流体、固体甚至是研究恒星内部都十分有用。 物态方程。
参数方程（英语：Parametric equation）和函数相似，都是由一些在指定的集合的数，称为参数或自变数，以决定因变数的结果。例如在运动学，参数通常是「时间」，而方程的结果是速度、位置等。 一般地，在平面直角坐标系中，如果曲线上任意一点的坐标x、y都是某个变数t的函数： { x = f (。
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爱因斯坦场方程（英语：Einstein field equations）是由阿尔伯特·爱因斯坦於1915年在广义相对论中提出。场方程定义引力为一种几何效应，而时空的曲率则是取决於物质的能量-动量张量。也就是说，如同牛顿的万有引力定律中质量作为引力的来源，亦即有质量就可以产生吸引力，但牛顿的万有引力。
导纳参数又称短路导纳参数，因为计算这一参数时电路满足短路条件Vx=0（其中x=1,2，分别表示2个端口上的输入和输出电压）。 一般形式的短路导纳参数（Y参数矩阵）中，所有的输出电流都用Y参数矩阵和输入电压表示，满足如下矩阵方程： I = Y V {\displaystyle。
参数的变化也扩展到线性偏微分方程，特别是线性演化方程的非齐次问题，如热方程、波动方程和振动板方程。 在这种情况下，该方法通常被称为杜哈梅原理，以首先应用该方法求解非均匀热方程的法国数学家让-玛丽·杜哈梅（1797-1872）的名字命名。 有时参数本身的变化称为杜哈梅原理，反之亦然。。
哈特里-福克方程（英语：Hartree–Fock equation），又称为HF方程，是一个应用变分法计算多电子系统（英语：Many-body problem）波函数的方程式，是量子物理、凝聚態物理学、量子化学中最重要的方程之一。HF方程形式上是单电子本征方程。
数学里的参数（英语：parameter）是使用通用变量来建立函数和变量之间关系的一个数量，常用在函数和变量的关系很难用方程来阐述的情形。在不同的语境里，这一术语可能有特殊含意。 参数 (程式设计) 母数 (统计)。
波动方程或称波方程（英语：wave equation）是一种二阶线性偏微分方程，主要描述自然界中的各种的波动现象—正如它们出现在经典物理学中—例如机械波，包括声波、光波、引力波、无线电波、水波、和地震波。波动方程抽象自声学、波动光学、电磁学、电动力学、流体力学、广义相对论等领域。。
{3p}{c^{2}}}\right).} 简化后第二个方程在这个变换下具有不变性。 哈勃参数 H {\displaystyle H\,} 在其他参数随时间变化（特别是质量密度、真空能量或空间曲率）时也是随时间变化的；而在当今对哈勃参数的测量表明它在哈勃定律中是一个常数。如果将弗里德曼方程应用于一个流体的状态方程，所得到的宇宙的时空几何是流体密度的函数。。
在宇宙学中，宇宙的状态方程（英文：Equation of state，EOS）被描述为一个理想流体的状态方程。这个状态方程的特征参数是一个无量纲参数 w {\displaystyle w\,} ，它等于宇宙的能量-动量张量中压力 p {\displaystyle p\,} 和能量密度 ρ {\displaystyle。
福克-普朗克方程（Fokker–Planck equation）描述粒子在位能场中受到隨机力后，隨时间演化的位置或是速度的分布函数 。此方程式以荷兰物理学家阿德里安·福克与马克斯·普朗克的姓氏来命名。 一维 x方向上,福克-普朗克方程有两个参数，一是拖曳参数 D1(x,t)，另一是扩散 D2(x,t)。
方程为薛定諤方程。薛定諤方程的解完备地描述物理系统裏，微观尺寸粒子的量子行为；这包括分子系统、原子系统、亚原子系统；另外，薛定諤方程的解还可完备地描述宏观系统，可能乃至整个宇宙。 薛定諤方程可以分为「含时薛定諤方程」与「不含时薛定諤方程」两种。含时薛定諤方程。
范德华方程（van der Waals equation）（一译范德瓦耳斯方程），简称范氏方程，是荷兰物理学家范德华于1873年提出的一种实际气体状态方程。范氏方程是对理想气体状态方程的一种改进，特点在于将被理想气体模型所忽略的的气体分子自身大小和分子之间的相互作用力考虑进来，以便更好地描述气体的宏观物理性质。。
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